뉴턴방법 (Newton’s Method)

경사하강법(gradient descent)이 어떤 함수의 최소값을 향한 방향을 계산하는데 1차 미분을 사용하는 반면 뉴턴방법(Newton's method)는 2차 미분을 사용한다. 따라서 뉴턴방법이 경사하강법보다는 성능이 훨씬 좋다.

 

 

제약조건이 없는 최적화 문제는 다음과 같다.

 

\[ \min_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \tag{1} \]

 

여기서 \(\mathbf{x} \in \mathbb{R}^n\) 은 최적화 변수이고, \(f(\mathbf{x})\) 는 목적함수(objective function)이다. 목적함수는 두 번 미분가능하다고 가정한다.

뉴턴방법의 기본 개념은 최적화 변수의 시작값(starting point) \(\mathbf{x}\) 에서 목적함수 \(f(\mathbf{x})\) 를 2차 함수로 근사화하고, 목적함수 대신에 이 2차 근사 함수를 최소화하는 것이다. 그리고 이 최소값을 다음 이터레이션(iteration) 스텝의 시작값으로 설정하여 위 절차를 반복한다.

 

 

목적함수 \(f(\mathbf{x})\) 를 테일러 시리즈(Taylor series)로 전개하고 2차항에서 절삭하면 다음과 같다.

 

\[ \begin{align} f(\mathbf{x}+ \Delta \mathbf{x}) & \approx f(\mathbf{x})+ \nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x}+ \frac{1}{2} \Delta \mathbf{x}^T \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x} \tag{2} \\ \\ &= \hat{f}(\mathbf{x}+ \Delta \mathbf{x}) \end{align} \]

 

여기서 \(\nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x})\) 는 \(f(\mathbf{x})\) 의 그래디언트(gradient)이고 \(\nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x})\) 는 헤시안(Hessian)이다. 2차 근사함수 \(\hat{f}(\mathbf{x})\) 의 최소값을 구하기 위하여 미분하면 다음과 같다.

 

\[ \nabla_{\Delta \mathbf{x}} \hat{f}(\mathbf{x}+ \Delta \mathbf{x})=0= \nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x})+ \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x} \tag{3} \]

 

따라서 \(\nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \gt 0\) 이라면 \( \hat{f} (\mathbf{x}+ \Delta \mathbf{x})\) 를 최소화하는 \(\Delta \mathbf{x}\) 는 다음과 같다.

 

\[ \Delta \mathbf{x}= - \left( \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \right)^{-1} \nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \tag{4} \]

 

여기서 \(\Delta \mathbf{x}\) 를 뉴턴스텝(Newton step) 이라고 한다. 결국 \(\hat{f}(\mathbf{x})\) 의 최소값은 \(\mathbf{x}+\Delta \mathbf{x}\) 에서 얻을 수 있으며, 이 값은 다음 이터레이션의 시작값으로 설정된다.

 

\[ \mathbf{x} \gets \mathbf{x} - \left( \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \right)^{-1} \nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \tag{5} \]

 

뉴턴스텝 \(\Delta \mathbf{x}\) 는 \(\nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \gt 0 \) 이고 \(\nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \ne 0\) 이라면 목적함수의 하강 방향(descent direction)을 가리킨다. 즉 \(\Delta \mathbf{x}\) 는 \(f(\mathbf{x}+\eta \Delta \mathbf{x}) \lt f(\mathbf{x})\) 이 되도록 만드는 \(0\) 보다 큰 어떤 스칼라 값 \(\eta\) 가 존재한다. 증명은 다음과 같다.

 

 

먼저 \(\phi (\eta)=f(\mathbf{x}+\eta \Delta \mathbf{x})\) 로 놓고 \(\phi\) 를 \(\eta\) 로 미분한다.

 

\[ \phi^\prime (\eta)=\nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x})\Delta \mathbf{x} + \eta \Delta \mathbf{x}^T \nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x} + \cdots \tag{6} \]

 

\(\eta=0\) 에서 위 미분을 계산하면 식 (3)과 (4)에 의해서 다음과 같이 된다.

 

\[ \begin{align} \phi^\prime (0) &= \nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x} \tag{7} \\ \\ &= - \Delta \mathbf{x}^T \left( \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \right)^{-1} \Delta \mathbf{x} \lt 0 \end{align} \]

 

식 (7)에 의하면 결국 \(\phi(\eta) \lt \phi(0)\) 이 되는 \(\eta \gt 0\) 이 존재한다는 것이며 이는 어떤 \(\eta \gt 0 \) 에 대해서 다음 부등식이 성립함을 의미한다.

 

\[ f(\mathbf{x}+ \eta \Delta \mathbf{x}) \lt f(\mathbf{x}) \tag{8} \]

 

그렇다면 뉴턴방법으로 이터레이션하면서 구한 \(f(\mathbf{x})\) 의 값과 식 (1)의 최적해 \(p^\star\) 의 차이는 어떻게 계산할 수 있을까. 이터레이션을 어딘가에서 멈추려면 이 값을 아는 것이 중요하다. \(f(\mathbf{x})-p^\star\) 는 식 (2)와 (4)를 이용하여 다음과 같이 근사적으로 계산할 수 있다.

 

\[ \begin{align} f(\mathbf{x})-p^\star & \approx f(\mathbf{x})-f(\mathbf{x}+\Delta \mathbf{x}) \tag{9} \\ \\ &= - \nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x}-\frac{1}{2} \Delta \mathbf{x}^T \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x} \\ \\ &= \frac{1}{2} \Delta \mathbf{x}^T \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \Delta \mathbf{x} \\ \\ &= \frac{1}{2} \nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x}) \left( \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \right)^{-1} \nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \\ \\ &= \frac{1}{2} q^2 (\mathbf{x}) \end{align} \]

 

여기서 \(q (\mathbf{x})\) 를 뉴턴감소량(Newton decrement)이라고 한다.

 

\[ q (\mathbf{x}) = \left( \nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x}) \left( \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \right)^{-1} \nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \right)^{\frac{1}{2}} \tag{10} \]

 

뉴턴감소량이 일정 수준 이하로 작아지면 최적해에 거의 근접했다는 신호로 볼 수 있으므로 이테레이션을 멈출 수 있다.

뉴턴방법을 정리하면 다음과 같다.

   0. 시작값 \(\mathbf{x}\) 와 종료조건 값 \(\epsilon \) 을 설정한다.
   1. 다음을 반복한다.

         [1] 뉴턴스텝과 뉴턴감소량을 계산한다.
                 \( \Delta \mathbf{x} = - \left( \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \right)^{-1} \nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \)
                 \( q^2 (\mathbf{x})= \nabla_{\mathbf{x}}^T f(\mathbf{x}) \left( \nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x}) \right)^{-1} \nabla_{\mathbf{x}} f(\mathbf{x}) \)
         [2] 뉴턴감소량을 종료조건 값 \(\epsilon\) 보다 작으면 이터레이션을 중지한다.
                \( \frac{1}{2} q^2 ( \mathbf{x}) \le \epsilon \)
         [3] 스텝사이즈 \(\eta\) 를 계산한다(백트래킹 라인서치 방법이나 미리 설정된 값 등 사용).
         [4] \(\mathbf{x}\) 를 업데이트 한다.
                 \( \mathbf{x} \gets \mathbf{x}+ \eta \Delta \mathbf{x} \)

뉴턴방법의 단점은 최적화 변수의 개수가 클 때 헤시안 행렬 \(\nabla_{\mathbf{x}}^2 f(\mathbf{x})\) 과 식 (4)를 계산하는데 많은 자원이 소요된다는 데에 있다. 몇가지 보완 알고리즘이 있는데 이에 대해서는 나중에 알아보도록 하자. 그리고 헤시안 행렬이 정정행렬(positive-definite matrix)이 아닌 경우에도 문제가 되는데, 이는 Levenberg-Marquardt 수정 알고리즘을 통해서 극복할 수 있다.